I když tento paprsek představuje pět omezení ( $ X_A $ , $ Y_A $ , $ M_A $ , $ Y_F $ , $ Y_G $ ) , je ve skutečnosti staticky určit. Staticky neurčitá struktura je taková, kde existuje více neznámých (omezení, v tomto případě) než statických rovnovážných rovnic. Obvykle má člověk tři rovnice: $ \ sum F_X = 0 $ , $ \ sum F_Y = 0 $ , $ \ sum M_? = 0 $ (kde $? $ je libovolný bod). Závěsy nám však dají vždy další rovnici: $ \ sum M_ {h \ pm} = 0 $ , kde $ h \ hspace {-2pt} \ pm $ je jedna strana závěsu (vlevo nebo vpravo), například v této otázce. To se liší od globální rovnice nulového ohybového momentu, která zohledňuje všechny síly na obě strany závěsu. Přidání dvou dalších rovnic daných závěsy na $ C $ a $ E $ ke třem globálním rovnováhám rovnic, máme tedy tolik rovnic, kolik máme kontraindikací (5), a proto můžeme tento problém vyřešit tradičními prostředky.
Jak již bylo řečeno, existuje mnohem jednodušší způsob, jak toho dosáhnout, je zcela praktický, bez výpočetních pomocníků .
U tohoto praktického přístupu je třeba dodržet dvojitý závěs v rozpětí $ \ overline {CE} $ . To znamená, že ohybový moment v $ C $ a $ E $ musí být nulový, podobně jako u jednoduše podporovaný paprsek (podrobnější vysvětlení, proč je toto srovnání platné, najdete na konci).
Pojďme tedy nahradit ten paprsek následujícími kousky (všimněte si, že zatížení u $ C $ a $ E $ jsou zatím prázdné):
Řešení paprsku představujícího $ \ overline {CE} $ je triviální. Zatím vše, co potřebujeme, jsou reakce, které se při každé podpoře rovnají $ 3 \ text {kN} $ .
Nyní tyto reakce a odhodit je na další kousky, nezapomeňte, že na $ C $ je také koncentrovaný $ 2 \ text {kN} $ síla, kterou je třeba přidat. Proto máme:
Ostatní části jsou také izostatické a lze je triviálně vyřešit (za předpokladu, že člověk ví, jak získat vnitřní síly izostatického struktury). Výsledné vnitřní síly jsou (změnil jsem podporu na $ G $ , jen aby byl tento kus stabilní pro vodorovné síly, což v tomto případě nic nemění):
Složením těchto diagramů jsou identické s těmi, které byly získány původním paprskem:
Jednoduchý důvod, proč lze provést srovnání mezi těmito dvojitými závěsy a jednoduše podporovaným nosníkem, je to, že se jedná o základní princip za Gerberovými nosníky (což je v podstatě to, co $ \ overline {CE} $ představuje). Jsou to nosníky, které spočívají na jiných nosnících (viz příklad zde, kde nosníky vpravo a vlevo jsou Gerberovy nosníky) a které lze proto „zvednout“ ze zbytku konstrukce, vyřešit a pak nechte své reakce distribuovat do zbytku struktury. Člověk se nemusí obávat vlivu vnějších sil nebo sousedních paprsků přenášejících smykové síly vzhledem k tomu, že ohybový moment musí být nulový na každém konci Gerberova paprsku. To znamená, že integrál smyku podél Gerberova paprsku musí být nulový, což může nastat pouze tehdy, když se vezme v úvahu pouze zatížení uvnitř paprsku a reakce na jeho koncích.
Program, který jsem použil pro tyto diagramy byl Ftool, bezplatný nástroj pro analýzu 2D rámců.